光是一种电磁波
相干光
来自同一束光，经过不同的反射投射之类的，然后又重新汇聚到一点，形成增强或者减弱的效果
普通光源发光特点： 原子发光是断续的，每次发光形成一个短短的波列, 各原子各次发光相互独立，各波列互不相干
杨氏双逢干射
d’——双缝到屏幕的距离
d——两个缝之间的距离
x——条纹位置
通过波程差得到条纹位置其实也好记：波程差由图可以看出，大体上比条纹位置x的值要小。所以要用值比较小的d取除以值比较大的d'
波程差就是kλ
明纹——整数倍λ
暗纹——非整数倍λ（带小数）包括后面的公式也是类似，（2k+1）λ/2
x1 – x2得到波程差，△r 波程差——波长的整数倍
k——第k级条纹（0就是中央条纹）
光程
大概知道光程的概念即可
半波损失：由较小的n射入到较大的n中，会产生λ/2的差
薄膜干涉的光程差
△r——反射光光程差
△t——透射光光程差
这个角度其实不用太注意了，考得概率不大 练习题中就出现了
光线垂直入射
n3＞n2＞n1时，不加上半波损失，是因为从n1到n2由小到大，进行了反射有半波损失；而从n2到n3由小到大，进行了反射有半波损失。所以2个半波损失在总光程差上不体现
有2个反射：1. 在n1和n2的边界上反射。2. 光进入n2，然后在n2和n1间反射，最后出来
劈尖
相邻明纹（暗纹）间的厚度差
条纹间距
b是指条纹间距，θ近似=sinθ
b后面的题目有涉及到，还是留意较好
牛顿环
半波损失——这里是因为玻璃（下面）和凸透镜（上面）的n但也需要具体分析，如果在玻璃和透镜的弧形空白处加上了其他介质，可能就没有半波损失了
注意这里的 d 是指什么
例
迈克耳孙干涉仪
移动反射镜
这个好好看一下吧，放在理论内容的基本上都是有练习涉及到的知识点
光的衍射
惠更斯-菲涅耳原理
菲涅耳指出 波场中各点的强度由各子波在该点的相干叠加决定
夫琅禾费衍射
半波带法
这里跟上面的有些不一样，2k+1——加强（明纹）、2k——相消（暗纹）
焦距——b
光强分布
光栅
光栅常量——b+b’
偏振光
偏振片
马吕斯定律
自然光照射到偏振片时，光强减半
布儒斯特定律
反射光：部分偏振光，垂直于入射面的振动大于平行于入射面的振动
折射光：部分偏振光，平行于入射面的振动大于垂直于入射面的振动
几何光学基本定律
全反射
选择
双缝干涉
由S发出的光到达 S1，S2,的光程相同,它们传到屏上中央O处，光程差△=0,形成明纹.当光源由S移到S时,由S到达狭缝S和S,的两束光产生了光程差.为了保持原中央明纹处的光程差为0,它会向上移到图中O处使得由S’沿S1，S2,狭缝传到0处的光程差仍为 0.而屏上各级条纹位置只是向上平移,因此条纹间距不变.正确答案为(B).
半波损失
由于n1<n2，n2>n3，因此在上表面的反射光有半波损失，下表面的反射光没有半波损失，故它们的光程差△=2n2e±λ/2.故选(B)
劈尖、等厚干涉
这里实际上是两个圆柱之间形成了等厚干涉
注意：b是一个斜边，也是相邻明（暗）条纹间距
条纹总数的计算方法：等厚干涉之间的宽度 L 除以 条纹间距（这个算式比较好理解）
半波带法
结合上面 半波带 内容复习
迈克耳孙干涉仪
套个公式即可：2(n-1)t=△kλ（条纹移动数目）
光栅常量——观测最大级次
虽然四舍五入为2，但是取小
偏振片
布儒斯特角
答案：B
全反射
全反射——大于某一角度，就没有反射光线
所以，要能看见的话，需要有光线。光线需要角度需要小于全反射角度
计算
双缝干涉计算
在双缝干涉实验中，用波长 λ= 546.1 nm的单色光照射，双缝与屏的距离 d’=300 mm.测得中央明纹两侧的两个第五级明条纹的间距为 12.2 mm,求双缝间的距离
也是纯套公式
光程差
薄膜干涉的光程差
我没太明白增透膜为什么是干涉相消（那不就类似减弱了吗） 回去看薄膜干涉的光程差
反射光：2k+1——减弱
而透射光与反射光互补，所以透射光此时增强
这个 n2是固定的，就是指第2个介质而且题目中也给出了下标
劈尖
测细丝直径
d=λL/2nb
劈尖这里是真的没有理解的，就记住得了
测膜厚
牛顿环
单缝衍射
k——级数
2k+1——半波带数目
b——焦距
tan≈sin
光栅常量
主要是第2问的光栅常量的计算
最小分辨角
2个物体对光学仪器通光孔（包括人眼）的张角θ≥最小分辨角θ0
光栅常量
解题方法，知识性的不多
线宽度
线宽度这里还是没有太明白
布儒斯特角
偏振光
小结
- 2n2d=2k λ/2 / (2k+1) λ/2
这一章知识点较多，对于上文的理论部分很难把握重点，所以多放一些题以此回顾考点